產(chǎn)品介紹

飛秒激光光學(xué)簡(jiǎn)介

短脈沖激光器用于許多應(yīng)用中，例如時(shí)間分辨光譜，精密材料處理和大帶寬電信。在這些應(yīng)用的推動(dòng)下，該領(lǐng)域的新發(fā)展針對(duì)產(chǎn)生更高輸出功率和更短脈沖的激光器。如今，短脈沖物理學(xué)中的大部分工作是使用Ti：藍(lán)寶石激光器完成的，但染料激光器和固態(tài)激光器也基于其他過(guò)渡金屬或稀土金屬摻雜晶體（例如Yb：KGW）被用于產(chǎn)生飛秒脈沖。 可重復(fù)產(chǎn)生的亞100fs脈沖與寬帶低損耗色散延遲線的發(fā)展密切相關(guān)，后者由棱鏡或光柵對(duì)或色散多層反射器組成。

通過(guò)周知的傅里葉定理，脈沖的頻譜帶寬與脈沖持續(xù)時(shí)間相關(guān)。例如，一個(gè)100fs高斯脈沖在800nm處的帶寬（FWHM）為11nm。對(duì)于較短的脈沖，波長(zhǎng)譜會(huì)變得非常寬。10fs脈沖的帶寬為107nm。如果這樣的寬脈沖穿過(guò)光學(xué)介質(zhì)，則該脈沖的光譜分量以不同的速度傳播。諸如玻璃之類的分散介質(zhì)會(huì)在脈沖上施加所謂的“正啁啾”，這意味著短波長(zhǎng)（“藍(lán)色”）分量相對(duì)于長(zhǎng)波長(zhǎng)（“紅色”）分量會(huì)延遲（請(qǐng)參見(jiàn)圖1中的示意圖）。

圖1：通過(guò)在光學(xué)介質(zhì)中傳播而使脈沖展寬（示意圖）

如果脈沖被介電鏡反射并且脈沖的帶寬大于或等于鏡的反射帶的寬度，則可以觀察到類似的加寬。由雙堆疊系統(tǒng)組成的寬帶反射鏡也會(huì)引起脈沖展寬，因?yàn)樵谶@些涂層中，脈沖光譜分量的路徑長(zhǎng)度差異很大。

在sub-100fs體制中，至關(guān)重要的是在fs激光的極寬帶寬上控制每個(gè)光學(xué)元件的相位特性。這不僅適用于擔(dān)架和壓縮器單元，還適用于腔鏡，輸出耦合器和光束傳播系統(tǒng)。除了功率譜，即反射率或透射率，還必須保持脈沖的傅立葉分量之間的相位關(guān)系，以避免脈沖變寬或失真。

對(duì)通過(guò)介質(zhì)或被反射鏡反射的脈沖施加的相移的數(shù)學(xué)分析表明，描述此現(xiàn)象的主要物理性質(zhì)是群延遲色散（GDD）和三階色散（TOD）。這些特性定義為反射相位相對(duì)于頻率的二階和三階導(dǎo)數(shù)。特別設(shè)計(jì)的介電鏡提供了在脈沖上施加“負(fù)啁啾”的可能性。因此，可以補(bǔ)償由晶體，窗口等引起的正啁啾。圖2中的示意圖根據(jù)這種負(fù)色散鏡中藍(lán)色，綠色和紅色光的不同光程長(zhǎng)度來(lái)解釋這種效果。

圖2：負(fù)色散鏡中藍(lán)綠色和紅色光的光程長(zhǎng)度（示意圖）

LAYERTEC提供具有不同帶寬的飛秒激光光學(xué)器件。該目錄顯示例如 用于Ti：藍(lán)光激光器波長(zhǎng)范圍的光學(xué)器件分為三章，每章代表光學(xué)器件的特征帶寬：帶寬約120nm的標(biāo)準(zhǔn)組件，寬帶組件（約300nm的帶寬）和超寬帶組件（一個(gè)八度或 更多）。這些章節(jié)中的每章都顯示了低色散激光和轉(zhuǎn)向鏡，負(fù)色散鏡或反射鏡對(duì)，相應(yīng)帶寬的輸出耦合器和分束器。此外，我們要介紹用于fs應(yīng)用的銀鏡，它們是具有最寬的低GDD波長(zhǎng)范圍的組件。

請(qǐng)注意，電介質(zhì)負(fù)色散鏡的GDD光譜不是連續(xù)的平面圖。所有類型的負(fù)色散鏡都在GDD光譜中表現(xiàn)出振蕩。對(duì)于標(biāo)準(zhǔn)帶寬，這些振蕩很小。但是，寬帶和超寬帶負(fù)色散鏡表現(xiàn)出強(qiáng)烈的GDD振蕩。這些振蕩的相當(dāng)大的平坦化可以通過(guò)使用由具有彼此偏移的GDD振蕩稍微偏移的反射鏡組成的反射鏡對(duì)來(lái)實(shí)現(xiàn)。這些反射鏡對(duì)是專門(mén)為此補(bǔ)償行為而設(shè)計(jì)的。圖3示出了這樣的鏡對(duì)和相應(yīng)的GDD光譜的示意圖。

GDD和TOD

如果脈沖被介電鏡反射，堆疊一疊交替的高低折射率層，則原始脈沖和反射脈沖之間將存在相移，這是由于脈沖的不同傅立葉分量穿過(guò)反射鏡的層系統(tǒng)所花費(fèi)的時(shí)間所致。通常，中心頻率ω0附近的相移Φ（ω）可以以泰勒級(jí)數(shù)擴(kuò)展到ω0附近的頻率：

Φ（ω）=Φ（ω0）+Φ′（ω0）（ω–ω0）+ 1/2Φ′′（ω0）（ω–ω0）2 + 1/6Φ′′′（ω0）（ω– ω0）3 +…

導(dǎo)數(shù)分別是Group Delay（GD）Φ´（ω0），Group Delay Dispersion（GDD）Φ´（ω0）和3階Dispersion（TOD）Φ′′′（ω0）。更嚴(yán)格地說(shuō)，這種擴(kuò)展僅在*可溶的模型中有用，用于傳播有限的高斯脈沖的傳播以及用于純相位分散。對(duì)于極短的脈沖以及幅度和相位色散的組合，可能需要進(jìn)行數(shù)值計(jì)算。但是，這種擴(kuò)展清楚地顯示了單個(gè)術(shù)語(yǔ)的物理含義：

假設(shè)相移在頻率上是線性的（即在脈沖帶寬上GD≠0，GDD = 0且TOD = 0），則反射脈沖在時(shí)間上延遲了恒定的群延遲，并且當(dāng)然由反射率的幅度縮放 R.脈沖頻譜將保持不變。如果GDD≠0，則觀察到兩個(gè)重要影響：

•反射脈沖暫時(shí)變寬。這種擴(kuò)大效應(yīng)僅取決于GDD的對(duì)值。LAYERTEC提供“低GDD鏡”，即在給定的波長(zhǎng)范圍內(nèi)| GDD | <20 fs2的反射鏡，當(dāng)脈沖被這些反射鏡反射時(shí)，需要使用這些反射鏡來(lái)保持脈沖形狀。

•此外，脈沖變得“啁啾”了，即它在脈沖時(shí)間內(nèi)改變其瞬時(shí)頻率。此效果取決于GDD的符號(hào)，因此瞬時(shí)頻率可能會(huì)變得更高（向上-線性調(diào)頻，GDD> 0）或更低（向下-線性調(diào)頻，GDD <0）。這允許通過(guò)使用負(fù)GDD反射鏡補(bǔ)償非線性光學(xué)元件的正GDD效應(yīng)。

TOD還可確定脈沖長(zhǎng)度和脈沖形狀（脈沖失真），并在20fs及以下的脈沖長(zhǎng)度時(shí)成為非常重要的因素。

圖3：負(fù)色散鏡對(duì)的示意圖

也可以使用負(fù)GDD值較高的負(fù)色散鏡進(jìn)行脈沖壓縮。這些所謂的Gires-Tournois干涉儀（GTI）鏡（請(qǐng)參閱目錄的72-73頁(yè)）已成功用于Ti：藍(lán)寶石激光器，Yb：YAG和Yb：KGW振蕩器以及Er：光纖激光器。Yb：YAG和Yb：KGW振蕩器中的脈沖壓縮可提供數(shù)百飛秒脈沖長(zhǎng)度的脈沖。對(duì)于每個(gè)波長(zhǎng)，呈現(xiàn)出具有不同量的負(fù)GDD的分量。除了這些用于Ti：藍(lán)寶石地波光譜范圍的光學(xué)器件以及非常有前途的Yb：YAG和Yb：KGW激光器件之外，我們還提供低至VUV波長(zhǎng)范圍的這種輻射諧波的光學(xué)器件， 1500nm范圍的光學(xué)器件，特別設(shè)計(jì)用于大功率超短脈沖激光器。

LAYERTEC擁有自己的功能，可以進(jìn)行設(shè)計(jì)計(jì)算以及在250–1100nm波長(zhǎng)范圍內(nèi)進(jìn)行GDD測(cè)量。正在建設(shè)用于波長(zhǎng)高達(dá)1700nm的GDD測(cè)量裝置。

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